補充：評論區提到鐵芯線圈和鐵芯的鐵芯氣隙，B相同但H不同，這似乎與此說法相矛盾，解釋如下：我說磁場強度H可以看作是空隙空間中自由電流產生的磁場， 而這個觀點的前提是，H是且只有I在空隙空間中產生的磁場，默認的H只有一個渦流源，即自由電流密度J，沒有發散源，即▽。 H=0，H的發散度為0，H為簡單渦場磁感應強度單位， 只有渦流源是自由電流密度J，在這種情況下，氣隙的存在使H具有發散性，從而破壞了這一前提條件。為什么氣隙的存在使 H 的散度不為 0？因為H▽.H=▽.（B/u）=（1/u）▽的散度。 B+B.▽（1/u）=B.▽（1/u），一般滿足▽。 H=0，例如，對于無限均質物質 ▽（1/u）=0，則 ▽。 H=0;或者如果存在一個接口，但接口平行于B，則▽（1/u）不是0，而是▽（1/u）垂直于B的方向，兩者的點積為0，所以▽。 H=0。在這兩種情況下，也就是說，在大多數情況下，我原來的答案是正確的，但是在氣隙的情況下，由于氣隙和鐵芯之間的界面垂直于B，因此磁導率u分布不均勻，并且在垂直界面1/u的方向上存在梯度， 所以 B. ▽（1/u） 不是 0，所以 ▽. H 不是 0。所以我說的H是I在空隙空間中產生的磁場，默認H只有一個渦流源，即自由電流，沒有發散源，即▽。 H=0。這就是為什么麥克斯韋方程組使用▽。 B=0，而不是▽。 H=0表示磁場不色散，因為B的散度常數為零，只有渦旋，而H的散度不一定為零。
其實，如果從疊加原理的角度來看，我原來的答案無論如何都是有效的。即使氣隙和鐵芯的界面處存在發散源H，它產生的發散場H1，以及自由電流產生的渦場H2磁感應強度單位，兩者的矢量和就是總H，我原來的答案只針對渦場H2， 而且仍然沒有問題。
對于鐵芯氣隙問題，一般采用H的安培回路定律，通過結合界面處B的法向分量來連續求解。H的安培環定律不受影響。
對于時變場，從虛空空間的角度來理解它們更有利。H的渦源不僅包括自由電流密度J，還包括空隙空間中電場D（電位移矢量）的時間變化率。這里就不贅述了。
名師輔導
環球網校
建工網校
會計網校
新東方
醫學教育
中小學學歷
免費試聽
今日
您現在的位置：
